Speaker
Description
В общем случае наличие относительно легких майорановских правосторонних нейтрино $n_i$ и их составных партнёров $N_i$ в спектре моделей составного Хиггса (МСХ) приводит к недопустимо большим массам левосторонних нейтрино $\nu_i$. Введение приближённой глобальной $U(1)_L$ симметрии, отвечающей сохранению лептонного числа,
позволяет получить приемлемые значения масс $\nu_i$ в этих моделях. Отдельного изучения заслуживает сценарий, в рамках которого легчайшее правостороннее нейтрино $n_1$ и его составной партнёр $N_1$ главным образом взаимодействуют с составными партнёрами левостороннего электрона и соответствующего левостороннего нейтрино, которые образуют $SU(2)_W$ дублет $L_e$. При этом малость массы электрона предполагает, что синус $s_e$ угла смешивания $L_e$ с соответствующими элементарными полями $\ell_e$ может быть весьма малым, т.е. $|s_e| < 10^{-4}$. Столь малое
значение $|s_e|$ может быть обусловлено приближённой дискретной $Z_2$ симметрией. Предполагая, что шкала $f$, вблизи которой происходит нарушение глобальной симметрии в секторе сверхсильных взаимодействий,
весьма велика, т.е. $f\simeq 10\, \mbox{ТэВ}$, а легчайшее правостороннее нейтрино и его составной партнёр имеют массы порядка $f$, распады $n_1\to L_e + H$, где $H$ - дублет бозонов Хиггса, могут приводить к генерации лептонной асимметрии. В результате наблюдаемая барионная асимметрия может генерироваться если смешивание между $n_1$ и $N_1$ весьма мало и компоненты $L_e$ приобретают массы порядка $1.5 - 2\, \mbox{ТэВ}$.
| Тематическая секция | Физика за пределами Стандартной модели |
|---|
